万有引力定数

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万有引力定数（ばんゆういんりょくていすう）は物理定数のひとつで、重力定数（じゅうりょくていすう）とも呼ばれる。アイザック・ニュートンの万有引力の法則において重力相互作用の大きさを決定する定数として導入された。式中では G と表される。

ニュートンの万有引力理論では、重力は物体と物体の間に直接働く遠隔相互作用として記述される。その大きさ $F$ は各物体の質量 $M, m$ と物体間の距離を $r$ として、

$F= G \frac{M m}{r^2}$

となる。

ニュートンの重力理論を修正・拡張したアルベルト・アインシュタインの一般相対性理論でも、G が登場する。一般相対性理論では、まず物体が時空を曲げ、その曲がりにより物体の運動が影響を受けるという段階を踏む。万有引力定数は最初の段階で物体が時空を曲げる度合いに関与する。

[編集] 定数の値

万有引力定数のCODATA推奨値は以下の値である^[1]。カッコ内は数値の不確かさである。

$G = 6.67428(47) \times 10^{-11} \quad [\mbox{m}^3 \cdot \mbox{s}^{-2} \cdot \mbox{kg}^{-1}]$

上記の定数は1 kgの質量の2つの物体が1 m離れた時の引力を単位 N (ニュートン) で表した値と等しく非常に小さい値である。たとえばそれぞれが1000 kgでも1 mはなれて引き合う力は約 6.7 × 10^-5 Nであり、大体地球上の6.8 mgの質量の物体が地球の重力に引かれる値と等しい。

万有引力定数を定めるには、互いに質量のわかっているものの間に働く万有引力を精密に測定せねばならないが、万有引力はこのように非常に弱い力であるとともに、周囲の物質による影響が除去しにくいために測定が非常に難しい。上に示した値も、上位4桁ぐらいが正しいとされている。ただし、G に太陽質量 S を乗じた日心重力定数や、地球質量 E を乗じた地心重力定数は精度よく計測されている。これらの値は各々、

$GS = 1.32712438 \times 10^{20} \quad [\mbox{m}^3 \cdot \mbox{s}^{-2}]$

$GE = 3.986005 \times 10^{14} \quad [\mbox{m}^3 \cdot \mbox{s}^{-2}]$

である^[2]。

万有引力定数はキャヴェンデッシュによる1798年の鉛球実験 (キャヴェンディッシュの実験) に基づいて初めて計測された。これは針金で吊るした棒の両端に二つの鉛球をつけ、固定した別の鉛球との間に働く力を計測するものであった。キャヴェンディッシュの実験はもともと地球の密度を求めるためのものとして考案されたもので、万有引力定数が求められたことによって、既知の重力加速度と地球の半径から地球の質量そして密度がはじめて求められた。この実験で求められた万有引力定数は 6.74 × 10^-11 m³s^-2kg^-1 であり、現在知られている上記の値と比較しても相当に高精度なものであった。

万有引力定数の精度が4桁程度しかないことは、連星パルサーの質量の測定精度などにも影響する。また、ミリメーター以下の範囲でニュートンの万有引力が精度良く確かめられていないことから、小さなスケールでは重力理論の変更を考慮する余地が残されていて、近年、小さなスケールで余剰次元を持つ5次元膜宇宙モデル（ブレーンワールドモデル）が盛んに研究されている。

[編集] 一般相対性理論とアインシュタインの重力定数

アルベルト・アインシュタインの一般相対性理論においては、重力場を記述するアインシュタイン方程式の中に万有引力定数 $G$ が現れる。アインシュタイン方程式は、

$G_{\mu\nu} = {8 \pi G \over c^4} T_{\mu\nu}\,$

と表される。 $G μν$ は時空の曲率を表すアインシュタイン・テンソル、右辺の $T μν$ は物質分布を示すエネルギー・運動量テンソル、 $π$ は円周率、 $c$ は光速である。右辺の定数をまとめて $\kappa = {8 \pi G \over c^4}$ として、これをアインシュタインの重力定数と呼ぶ人もいる。

[編集] 出典

^ CODATA Newtonian constant of gravitation
^ 国立天文台　『理科年表』　丸善

[編集] 関連項目

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Linki: Strona g��wna

[0] CODATA Newtonian constant of gravitation

[1] 国立天文台　『理科年表』　丸善

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